Принцип относительности

а вектор h ' дается формулой (14). Можно далее при­менить формулы (20) вместо первоначальных фор­мул (10), если мы желаем рассмотреть силы, с кото­рыми одна поляризованная частица действует на другую, находящуюся в некотором отдалении от пер­вой. В самом деле, скорости и для второй частицы могут считаться бесконечно малыми, как и для первой. Следует заметить, что уравнения для покоящейся системы содержатся в выведенных формулах. Для такой системы величины со штрихами становятся тождественными с соответствующими величинами без штрихов; кроме того, k и I делаются равными еди­нице. Компоненты (27) являются одновременно ком­понентами электрической силы, с которой одна поля­ризованная частица действует на другую. 8. Д о сих пор мы пользовались только основными уравнениями, не вводя новых предположений. Теперь я допущу, что электроны, которые в состоянии покоя рассматриваются как шары радиуса R, из­меняют свои размеры под влиянием поступатель­ного движения, а именно: размеры в направлении движения уменьшаются в kl раз, а размеры в пер­пендикулярных к движению направлениях в I раз. При этой деформации, которую мы обозначим через ^ » ~9 -у^> каждый элемент объема должен сохранить свой заряд. Наше допущение ведет к тому, что в электроста­тической системе 2 > которая движется со скоростью w, все электроны преобразуются в эллипсоиды, ма­лые оси которых лежат в направлении движения. Если мы теперь подвергнем систему деформации (Ш, /, I) для того, чтобы иметь возможность применить тео­рему, изложенную в § 6, мы снова получим шаровые электроны радиуса R. Если мы, далее, изменим отно-30