Физика

20 Отсюда mRqB⊥=.Из этой формулы следует, что чем массивнее частица и с чем большей скоростью она движется, тем труднее полю от-клонить ее от первоначального направления движения (радиус окружности больше). Найдем период вращения частицы. Поскольку частица вра-щается равномерно, то можно записать: 2RТ⊥=. Учтем полученное выше выражение для R и получим: 2π2π. m mTqBqB⊥⊥== Как следует из полученного выражения, период вращения заряженной частицы в однородном магнитном поле не зависит от скорости ее движения. 3. Частица влетает в однородное магнитное поле под уг-лом  к силовым линиям. Положительно заряженная частица движется под углом  к силовым линиям магнитного поля. Разложим скорость на две составляющие по отношению к силовым линиям магнитного поля: параллельную v и перпендикулярную v⊥: II⊥ =  + II =  + ⊥ =  + ⊥. Со-гласно принципу независимости движения,частица одновре-менно движется по полю и перпендикулярно к нему. По полю ча-стица движется равномерно и прямолинейно со скоростью v (рис.1.14). В перпендикулярной плоскости к силовым линиям магнитного поля частица описывает окружности под действием силы Лоренца лFq B⊥= . Следовательно, результирующей тра-екторией движения частицы является спираль. Характеристикой