Спинорные методы в теории групп и поляризационной оптике

150 О. В . Веко, Е. М . О в с и ю к , В . В . К и с е л ь , В . М . Редьков zz и м е е м E1 = N cos w t , E2 = M cos(wt + A ) , E3 = 0 , (5.1) N > 0 , M > 0 , A £ [-n, + n ] , M, N A п а р а м е т р а Стокса ( Sa) = (I, Sl,S2, S3) вводятся о п р е д е л е н и е м т а к : I = < E2 + E2 > , S3 = < E2 - E2 2 > , (5.2) S1 = < 2E1E2 cos A > , S2 = < 2E1E2 sin A > , с и м в о л < ... > обозначает у с р е д н е н и е п о в р е м е н и . Е с л и а м п л и т у д ы N, M и ф а з о в ы й с д в и г A н е м е н я ю т с я во в р е м е н и в п р о ц е с с е и з м е р е н и я , с т о к с о в ы п а р а м е т р ы р а в н ы S ° o l = Ipol = N2 + M2, S3 l = N2 - M2, (5.3) Spol = 2 N M cos A , S ^ j = 2 N M sin A , п р и этом в ы п о л н я е т с я т о ж д е с т в о SaSa = ( S ° , )2 - Sj Sj 1 = liLi - SL i = 0 , (5.4) a v poF p o l p o l p o l p o l ' v / которое означает, ч т о S = I p0j n , n2 = 1, где n - т р е х м е р н ы й е д и н и ч н ы й вектор. Д р у г и м и с л о в а м и , д л я п о л н о с т ь ю п о л я р и з о в а н н о г о света 4-вектор С т о к с а я в л я е т с я и з о т р о п н ы м . Д л я е с т е с т в е н н о г о ( н е п о л я р и з о в а н н о г о ) света с т о к с о в ы п а р а м е т р ы т р и в и а л ь н ы : Sa = (I , 0, 0, 0) . Е с л и с л о ж и т ь д в е н е к о г е р е н т н ы е э л е к т р о м а г н и т н ы е в о л н ы , и х с т о к с о в ы п а р а м е т р ы п р о с т о скла­д ы в а ю т с я + I (2) , S(1) + S (2) . Ч а с т и ч н о п о л я р и з о в а н н ы й свет м о ж н о п о л у ч и т ь с л о ж е н и е м е с т е с т в е н н о г о света с п о л н о с т ь ю п о л я р и з о в а н н ы м Sn o n - p o l = ( In o n - p o l ' ° ' ° '0 ) , ^ ^ o l = (^ ^ o l ' ^ ^ o l n) , Sa = ( ^on-vol + ^ 1) f1 , I * z— n В о с п о л ь з о в а в ш и с ь о б о з н а ч е н и я м и V l -pol 1 - p o l M I 1 + I 1 ^ ^ ^ ^ p o l + Ip o l T = T + T = ^ o l rs 1 ...