Квантовая механика частиц со спином в магнитном поле
В монографии изложен тетрадный метод обобщения уравнений для частиц различных спинов, учитывающий неевклидовую геометрию пространства-времени. В пространствах постоянной кривизны Лобачевского и Римана найдены точные решения уравнений Шредингера и Дирака во внешнем магнитном поле. На основе матричного формализма Даффина-Кеммера-Петье в пространстве Минковского найдены точные решения релятивистского уравнения для частицы со спином 1 во внешнем магнитном поле, выполнен анализ этой задачи также и в нерелятивистском приближении. В присутствии магнитного поля в пространстве Минковского построены точные решения обобщенных уравнений для скалярной и векторной частиц, несущих кроме электрического заряда дополнительную электромагнитную характеристику - поляризуемость. В пространстве Минковского в уравнении Дирака учтено дополнительное взаимодействие через аномальный магнитный момент частицы, построены точные решения этого обобщенного уравнения в присутствии однородных магнитного и электрического полей. Исследовано поведение частиц со спинами 0, 1/2 и 1 в магнитном поле при ограничении на 2-мерные плоскости Лобачевского и Римана. Во внешних электрическом и магнитном полях исследовано квантово-механическое поведение частицы Кокса - скалярной частицы с дополнительной внутренней структурой. Рассматриваются случаи всех трех геометрий пространства: Евклида, Лобачевского и Римана.
Адресуется научным работникам, преподавателям высших учебных заведений, а также аспирантам и студентам, специализирующимся в области теоретической физики.
Содержание
Содержание книги "Квантовая механика частиц со спином в магнитном поле "
Отрывок из книги
Глава 5 Об отражении фермионов средой, моделируемой геометрией Лобачевского В настоящей главе влияние эффективной среды, создаваемой геометрией пространства Лобачевского, исследовано для трех типов нейтрино: вейлевских, дираковских и майорановских. Показано наличие эффекта отражения для дираковских и майорановских частиц; но он отсутствует для вейлевских частиц. 5.1. Майорановское спинорное поле Напомним основные сведения о майорановских фермионах. Выберем базис Майораны следующим преобразованием спинорного базиса [35]: Фм = A Ф , TaM = AYaA-1, A = , A-1 = + Y-V2 V2 Yo = YoY2 YM = Y Y 1 1 2 Y1M = Y1Y2 Y2M = Y 2 , Y3M = Y3Y2 Явный вид матриц Дирака в этом майорановском базисе следующий: YoM Y2M = 0 -i i 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 -i i 0 0 0 0 0 0 i -i 0 0 i -i 0 0 0 0 0 Y1M Y3M = -i 0 0 0 0 i 0 0 0 0 -i 0 0 0 0 i 0 i 0 0 i 0 0 0 0 0 0 i 0 0 i 0 (5.1) (5.2) Отмечаем выполнимость требуемых свойств относительно операции комплексного сопряжения: матрицы Дирака здесь чисто мнимые. Это означает, что в майорановском базисе оператор Дирака является вещественным iY dxa m ) Фм = 0.
Овсиюк Е. М. другие книги автора
С книгой "Квантовая механика частиц со спином в магнитном поле" читают
Внимание!
При обнаружении неточностей или ошибок в описании книги "Квантовая механика частиц со спином в магнитном поле (автор Елена Овсиюк, Ольга Веко, Янина Войнова, Василий Кисель, Виктор Редьков)", просим Вас отправить сообщение на почту help@directmedia.ru. Благодарим!
и мы свяжемся с вами в течение 15 минут
за оставленную заявку