Квантовый транспорт в устройствах электроники
Описываются квантовые свойства носителей тока, в том числе в устройствах электроники, в которых в большей мере доступно наблюдение квантовых явлений и в которых они могут быть существенными. Квантовый вклад в транспорт носителей тока рассматривается с помощью волн плотности вероятности. Такой подход позволяет как более детально объяснить прежние эксперименты, так и предсказать новые эффекты, ряд из которых имеют экспериментальное подтверждение, а именно: устройство для поглощения тепла на основе квантового обмена энергиями носителей тока между электродами, методика экспериментального определения энергий Ферми материалов электродов и др.Книга предназначена для студентов, изучающих квантовую механику, для аспирантов и молодых научных сотрудников, изучавших ранее квантовую механику и работающих в области нанотехнологий и наноэлектроники, стремящихся открыть новые эффекты и создать уникальные устройства.
Содержание
Содержание книги "Квантовый транспорт в устройствах электроники "
Отрывок из книги
1.4. Квантовая составляющая энергии движения частиц 33 Считаем, что в стационарных потенциальных полях остается постоянной энергия туннелирующих частиц, тогда a( j / р) dt 2 О, а J/p зависит от координаты. И з уравнения (1.48) можно видеть, что туннелирующая частица движется в некотором самосогласованном потенциальном поле. Далее будем упрощать задачу, стремясь по существу к квазиклассическому приближению. Рассмат¬ривая только одномерное движение в поле плоского кулоновско-го барьера, пренебрегая пространственной кривизной барьера (степень приближения оценим ниже), находим решение уравнения (1.43): ( J 2 J -jO (r) dr Ф (r) p(r, t) J (r, t У Тогда решение уравнения (1.48) записываем в виде: р(г, t) = Ф(г) J0 ехр j Ф (г) dr Выбор знака перед экспонентой будет ясен из дальнейшего. Получаем уравнение: где с р4+ 2срср"- ( ф 'f - 4ср2ф'+ р (г)ср2 - е е , [Е - V (г)] 8 т (1.49) <р = —; $(г ) = . а" 2 4 т2ц 0 штрихи в члене ф показывают порядок дифференцирования по координате. Полагая малыми в (1.49) производные по координа¬те, в нулевом приближении имеем: ф(Г) 2 1/2 (1.50) Заметим, что это точное решение для случая плоского прямоу¬гольного барьера конечной ширины. Приближенное же решение аппроксимирует барьер произвольной формы набором бесконечно малых по ширине плоских прямоугольных барьеров.
Неволин В. К. другие книги автора
С книгой "Квантовый транспорт в устройствах электроники" читают
Внимание!
При обнаружении неточностей или ошибок в описании книги "Квантовый транспорт в устройствах электроники (автор Владимир Неволин)", просим Вас отправить сообщение на почту help@directmedia.ru. Благодарим!
и мы свяжемся с вами в течение 15 минут
за оставленную заявку