Строение матери

о с т а в а я с ь с т р о г о п е р и о д и ч е с к и м , о т н ю д ь н е я в л я е т с я г а р м о н и ч е с к и м , т . е . представляет собой с л о ж ­н о е к о л е б а т е л ь н о е д в и ж е н и е , и притом тем более сложное, чем больше эксцентрицитет, т. е. чем меньше полупарамегр орбиты в сравнении с большой полуосью. Обозначая составляющие радиуса вектора электрона ( г ) в направлении большой й малой оси соот­ветственно через х и у и принимая во внимание симметрию дви­ж е н и я относительно большой оси, мы можем, следовательно, положить [ср. формулу (10) § 1]: х — Ал -: Аг eos о)£ г - j - Аг cos 2«o.f -j А% cos 3 со2-1 -f-у = J]1 sin и>£ t Д> sin 2 ( 0 . ^ Вь siu 3 со• t - f 4 " 4 " l'k sin -t-. (4a) где время t отсчитывается от момента одного из прохождений через перигелий (или афелий), a ct)i = 2 7cvt- есть с р е д н я я угловая скорость, характеризующая все орбиты i-ой ступени. П р и данном значении о>г- (а следовательно я. а-) коэффициенты Ah и представляющие собой амплитуды различных гармонических составляющих х и у, зависят исключительно от п о л у п а р а м е т р а орбиты р. П р и р — а{ все они исчезают, за исключением А, и / ? , . которые в этом случае обращаются в av По мере уменьшения р это основное или фундаментальное колебание ослабевает, тогда к а к верхние дополнительные или-о б е р т о н ы постепенно усиливаются. С т о ч к и зрения традиционных электродинамических предста­влений движение этого рода должно было бы сопровождаться испусканием ряда монохроматических колебаний с частотой Уг-, 2 vt-, 3 vt- , . . . , к vz- , . . . и интенсивностью, пропорциональной квадратам амплитуд соответствующих гармонических компонентов или. вернее, •связанных с ними ускорений :) , т. е. M i 4-J8D, (2 со,.)4 + (S^f.Ul + Bl), .... l) Н а п о м н и м , что если положение гармонически колеблющейся ч а с т и ц ы выра­жается формулой Х—Г cos о) t) то ускорение равно: — W г соз ы t =—о>*а? [см. § 1 формулу (&)]. 31