Теория электричества

МАСС-СПЕКТРОГРАФИЯ 29 лежит на этой прямой. В самом синусов, примененная к треуголь-которое легко интерпретируется слелующим образом. Если через Z провести прямую под углом 26 к н правлению ZO (рис. 10), то > равнение (4.6) показы­вает, что искомая точка пресечения Р - — ~—'н ~" D • деле (4.Я) есть не чго иное, как теорема Ирку ZOP, при условии, что оба угла малы, и что, следовательно, мы можем за­менить синусы углами. Это утверждение, разумеется, справедливо для всех значе­ний — у так как наклон 20о прямой ZP т определяется исключительно геометриче­скими соотношениями ч етей установки; с л е д о в а т е л ь н о , в с е т о ч к и ф о к у ­с о в л е ж а т на э т о й п р я м о й . Пссле этого вывода, справедливого только для малых углов отклонения, мы теперь дадим точный вывод для любых углов и прежде всего / докажем общую применимость формулы (4.5). Рассмотрим для этого подробнее прохождение луча в мятн. тном поле. Кчк упоминал >сь выш<% необходимо предположить, что луч, отклоненный в конденсаторе на угол 00, падает нормально к окружности, ог анмчив ющей магнитное поле; он изгибается в этом ноле по AVie круга и, очевидно, выходит опять нормально к той же Рис. 10. Построение точки пере­сечения Р двух траекторий с одинаковым ~ , н о с различной СКОрОСТгЮ. (47) окружности. Его угол отклонения Ф0, очевидно, определяется формулой: 1 2 2 R * Кроме того, рассмотрим еше второй луч, образующий с первым до попадания в магнитное поле угол rf0. Эгот луч пад ет уже не по нормали к окружности, ограничивающей магнитное поле, а под углом tfu>, причем ( / - р ) < * 0 : или dm = р (dm — tf6), - d6. (4.8) Р Пусть его отклонение в магнитном по­ле р-'вно Фо+^Ф Из магнитного поля он, очевидно, выходит под углом dm; пусть расстояние между точками выхода двух указанных лучей видно из центра окружности под малым углом ЙГЧ7. Теперь вычислим положе­ние точки пересечения Р двух лучей. Обозначим расстояние этой точки от О буквой г. Из треугольника ОАР, на основании теоре...