Кинетические и транспортные процессы в молекулярных газовых лазерах
книга

Кинетические и транспортные процессы в молекулярных газовых лазерах

Автор: Глеб Васильев, Сергей Жданок

Форматы: PDF

Издательство: Белорусская наука

Год: 2010

Место издания: Минск

ISBN: 978-985-08-1177-6

Страниц: 206

Артикул: 16711

Электронная книга
95

Краткая аннотация книги "Кинетические и транспортные процессы в молекулярных газовых лазерах"

В монографии рассмотрены вопросы физики и техники проточных газовых лазеров на колебательно-вращательных переходах. Проведено исследование кинетических и транспортных процессов в молекулярных газовых лазерах с конвективным охлаждением рабочей среды и в газодинамических лазерах с околорезонансным колебательным обменом в зоне смешения. Значительное внимание уделено анализу экспериментальных результатов и выяснению влияния различных факторов на энергетические характеристики проточных лазерных систем. Предназначена для научных работников, разработчиков проточных газовых лазеров, преподавателей, докторантов, аспирантов и студентов высших учебных заведений.

Содержание книги "Кинетические и транспортные процессы в молекулярных газовых лазерах"


Введение
Глава 1. Колебательная релаксация ангармонических молекул в сильнонеравновесных условиях
1.1. Элементарные процессы энергообмена и основная система кинетических уравнений
1.2. Диффузионное приближение в колебательной кинетике ангармонических молекул
1.3. Распределение ангармонических молекул по колебательным уровням энергии в условиях квазистационарного возбуждения
1.4. Распределение ангармонических молекул по колебательным уровням энергии в условиях импульсного возбуждения
Глава 2. Колебательная релаксация ангармонических молекул в неравновесной газодинамике
2.1. Тепловыделение в процессе колебательного энергообмена ангармонических молекул
2.2. Дисперсия и поглощение ультразвука в сильно неравновесных колебательно-возбужденных газах
2.3. Колебательная релаксация ангармонических молекул в условиях адиабатического расширения в сверхзвуковом сопле
Глава 3. Кинетика колебательного энергообмена в лазерах на колебательно-вращательных переходах двухатомных молекул
3.1. Кинетика колебательного энергообмена в газодинамическом СО-лазере
3.2. Колебательная кинетика импульсных СО-лазеров с селекцией линий
3.3. Кинетические процессы, протекающие с участием колебательно-возбужденных молекул в стационарных СО-лазерах
Глава 4. Кинетика химических процессов, протекающих с участием колебательно-возбужденных молекул в сильнонеравновесных условиях
4.1. Аналитическое описание кинетики реагирующих ангармонических молекул
4.2. Колебательная кинетика ангармонических молекул, реагирующих в возбужденном состоянии в отсутствие V–T процессов
4.3. Колебательная кинетика ангармонических молекул, реагирующих в возбужденном состоянии при наличии V–T процессов
4.4. Диссоциация ангармонических молекул, реагирующих в возбужденном состоянии в сильнонеравновесных условиях
4.5. Кинетика ионизационных процессов, протекающих с участием колебательно-возбужденных молекул в сильно неравновесных условиях
Глава 5. Система возбуждения рабочей среды
5.1. Схемы электродных систем
5.2. Условия зажигания объемно-однородного разряда с УФ-предыонизацией
5.3. Выбор профиля электродов для создания однородного электрического поля
5.4. Энергетические и частотные характеристики электродной системы
5.5. Влияние начальных условий на степень однородности и запас устойчивости разряда
5.6. Плазмохимические процессы в смеси СО2–N2–He в условиях импульсно-периодического разряда
Глава 6. Источники питания импульсно-периодических электроразрядных лазеров
6.1. Основные функции и принципы построения источников питания
6.2. Электрические схемы ввода энергии в разряд
6.3. Схемы заряда накопительной емкости. Резонансный заряд накопительной емкости
6.4. Генераторы с магнитным сжатием высоковольтного импульса
6.5. Элементы генераторов высоковольтных импульсов
Глава 7. Газодинамический контур проточного СО СО 2-лазера с замкнутым циклом прокачки
7.1. Взаимосвязь энергетических и расходных характеристик в проточном СО2-лазере импульсно-периодического действия
7.2. Компоновка газодинамического контура проточного СО2-лазера
7.3. Взаимосвязь и взаимное влияние параметров элементов газодинамического контура
Глава 8. Прокачные устройства для газоразрядных лазеров импульсно-периодического действия
8.1. Особенности работы прокачных устройств в замкнутых газодинамических контурах СО2-лазеров
8.2. Характеристики вентиляторов
8.3. Диаметральные вентиляторы
Глава 9. Газодинамические характеристики замкнутого контура прокачки с многопоточным центробежным вентилятором
9.1. Исследование многопоточного центробежного вентилятора
9.2. Газодинамические характеристики замкнутого газодинамического контура с многопоточным центробежным вентилятором
9.3. Подавление акустических колебаний в замкнутом газодинамическом контуре
Литература

Все отзывы о книге Кинетические и транспортные процессы в молекулярных газовых лазерах

Чтобы оставить отзыв, зарегистрируйтесь или войдите

Отрывок из книги Кинетические и транспортные процессы в молекулярных газовых лазерах

23щего источника. В частности, если источник возбуждения включается при t = 0 (C0 = 0), то ϕ(ζ) = C – 1/2ζ, f(v) = C1/(v + 1) – 1/2τ. (1.38)Как видно из (1.38), в пределе τ → ∞ решение стремится к стационарному (1.25). Функция распределения (1.38) становится применимой, когда проявляется заметный участок «плато», однако ее использование ограничено условием отсутствия V–T про­цессов. Таким образом, справедливость (1.38) определяется условиями 2τС1–1 > v* + 1, v < v**.Случаю, когда в (1.37) С1 = 0, соответствует отключение постоянно действовавшего источника возбуждения. На ма­лых временах функция распределения f(v) имеет видf(v) = [C0/(v + 1)] {1 – exp[−(v + 1)/(2C0τ)]}, τ << (v + 1)/(2C0), (1.39)а на больших временах f(v) = {C0/[(v + 1)τ]}1/2, τ >> (v + 1)/(2C0). (1.40)Сравнение решения (1.38) с результатами численного расчета по полной системе кинетических уравнений (1.2), выполненное И. В. Кочетовым и В. Г. Певговым для СО, по­казано на рис. 1.1.Рассмотрим теперь случай импульсного возбуждения колебаний в системе, описываемой автомодельным реше­нием с α = 1/2. Интегрируя (1.35), получаем ϕ(ζ) = [(3/4)n0]1/4ζ1/2 – (1/2)ζ, (1.41)где константа интегрирования выражена через суммарный запас квантов n0, определенный формулой (1.36). Соответ­ствующая функция распределения f(v, τ) имеет вид