Двух- и многодиапазонные оптико-электронные системы с матричными излучениями

2.3. Ф и л ь т р а ц и я с и г н а л о в . по температуре объекта. 37 Этот метод можно использовать для определения температу¬ры атмосферы с целью учета ее влияния н а сигналы, принимае¬м ы е О Э С . Д л я этого измерение спектрального отношения U1/U2 необходимо вести в тех участках спектра (на длинах волн X1 и X2), где атмосфера полностью поглощает проходящее через нее излу¬чение и является практически черным телом с sX 1 = sX 2 = 1. И н о ­гда для определения Т0 м о ж н о воспользоваться базами данных об излучательных способностях sX многих т и п о в ы х материалов. В радиационной пирометрии д л я «разделения» вклада sXi и Т0 в результаты измерений сигналов UXi, т. е. для учета и л и коррек¬ции влияния априори неизвестной величины sXi н а результаты измерения температуры Т0, неоднократно предлагался метод средней квадратической минимизации разности измеренных сиг¬налов UX i I I и сигналов U ^ , соответствующих некоторой априорно принимаемой модели sX i [90,137 и др.]. В качестве такой модели принимались п о л и н о м ы вида [90] SX = a0 + a1X + a2X +... и л и SX = a0 + a1 / X + a2 / X +..., в которых коэффициенты а0, a1t a2, ... на первом этапе расчета являются неопределенными. Соответственно можно представить и сигнал Ui, образую¬щ и й с я на выходе приемника излучения на длине волны Xi (в у з ­кой i-й спектральной полосе), как л и н е й н у ю функцию вида Ui = a0fa0 (Хi, T0 ) + a1fax (Xi, T0 ) + a2fa2 (Xi, T0 ) + -, где f , fa 1, fa 2 и т.д. - нелинейные функции температуры объ¬екта Т0. В [137] было предложено представить модель sX в виде ба­з и с н ы х ортогональных полиномов Л е ж а н д р а и л и Ч е б ы ш е в а PjX со свободным параметром X, т.е. N SX = Z ajPjX . j=1 П е р в ы е четыре полинома Л е ж а н д р а и м е ю т вид: P1X = 1, P2X = X, Рзх = 0,5(3Х2 - 1), P4X = 0,5(5Х3 - 3Х), а для полинома Ч е б ы ш е в а Р1Х = 1, Р2Х = X, Р3Х = 2Х2 - 1, Р 4 х = 4Х3 - 3Х.