Читать фрагмент

книга

Электродинамика

Пособие представляет курс лекций, разработанный в соответствии с Федеральным государственным образовательным стандартом высшего образования по направлению подготовки 03.03.02. Физика.Курс лекций предназначен для студентов, обучающихся по направлению подготовки 03.03.02. Физика, направленностям (профилям): «Экспериментальная физика», «Физика Земли и космоса»

Форматы: PDF

Издательство: Северо-Кавказский Федеральный университет (СКФУ)

Год: 2022

Место издания: Ставрополь

Страниц: 160

Артикул: 105725

Возрастная маркировка: 16+

Электронная книга

800 ₽

Купить и скачать

Содержание

Содержание книги "Электродинамика "

Введение

Лекция 1. ЭЛЕКТРОДИНАМИКА ПОЛЕЙ И ЗАРЯДОВ В ВАКУУМЕ УРАВНЕНИЯ МАКСВЕЛЛА В ВАКУУМЕ

1.1. Законы Ампера и Кулона. Системы единиц

1.2. Локальные характеристики электромагнитного поля

1.3. Сохранение электрического заряда. Уравнение непрерывности

1.4. Система уравнений Максвелла в интегральной и дифференциальной форме

1.5. Закон сохранения энергии применительно к электромагнитным явлениям

1.6. Феноменологический подход в электродинамике сплошных сред

Лекция 2. ЭЛЕКТРОСТАТИКА

2.1. Уравнения электростатики и граничные условия при наличии заряженных поверхностей

2.2. Электростатическое поле в вакууме

2.3. Нормировка потенциала

2.4. Потенциал точечного заряда. Потенциал системы точечных зарядов. Потенциал непрерывно распределенных зарядов

2.5. Уравнения Лапласа и Пуассона

2.6. Проводники в электростатическом поле

2.7. Дипольное разложение потенциала

2.8. Энергия электрического поля. Энергия диполя во внешнем поле

2.9. Механические силы в электрическом поле. Момент сил

2.10. Диэлектрики. Поляризация диэлектриков. Граничные условия при наличии диэлектриков. Вектор поляризованности

2.11. Энергия диэлектрического тела во внешнем поле

2.12. Объемные силы, действующие на диэлектрики

Лекция 3. МАГНИТОСТАТИКА

3.1. Граничные условия магнитостатики в вакууме

3.2. Векторный потенциал

3.3. Закон Био-Савара

3.4. Поле элементарных линейных токов

3.5. Энергия магнитного поля постоянных токов

3.6. Самоиндукция и взаимоиндукция

3.7. Энергия магнитного момента во внешнем магнитном поле

3.8. Момент сил, действующих на магнитный момент в магнитном поле

3.9. Сила, действующая на магнитный момент во внешнем магнитном поле

Лекция 4. КВАЗИСТАЦИОНАРНЫЕ ЯВЛЕНИЯ

4.1. Область квазистационарных явлений

4.2. Уравнения для квазистационарной области явлений

4.3. Квазистационарные явления в линейных проводниках

4.4. Энергия и силы в области квазистационарных явлений

Лекция 5. ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ

5.1. Электромагнитные волны в вакууме

5.2. Плоские волны

5.3. Монохроматическая плоская волна

Лекция 6. ПРОБЛЕМА ИЗЛУЧЕНИЯ

6.1. Дифференциальное уравнение для потенциалов

6.2. Калибровочные преобразования. Лоренцева калибровка, Кулоновая калибровка

6.3. Функция Грина для волнового уравнения

6.4. Излучение от электрического и магнитного моментов

Лекция 7. РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН

7.1. Плоские волны в неограниченных однородных непроводящих средах

7.2. Отражение и преломление плоских электромагнитных волн на границе между диэлектриками

7.3. Распространение электромагнитных волн в проводящих средах

7.4. Распространение электромагнитных волн в диспергирующих средах

Заключение

Список литературы

Отрывок из книги

- 21 -34qDrrπ= видоизменен вблизи 0r→ в то время как первая форма требует его действительности всюду, в том числе на сколь угодно малых расстояниях.Выражение (1.28) получено на основании (1.20) в предположе-нии, что constε=. В итоге мы получили математическую форму связи между D и ρ, которая не теряет смысла и в том случае, когда среда неоднородна, то есть ( , , )x y zε ε=. Это дает основание предположить, что найденная связь между D и ρ имеет место и для неоднородных сред. В этом предположении заключено обоб-щение непосредственных исходных данных опыта.Формально уравнение (1.28) удовлетворяется и при D и ρ явно зависящих от времени. Поскольку же нет никаких особых указаний против применимости этого уравнения в случае изме-няющихся во времени полей, примем, что это уравнение пригод-но и в общем случае, когда поля и заряды зависят от времени.Рассмотрим далее закон электромагнитной индукции.Опытный закон электромагнитной индукции Фарадея яв-ляется вторым из фундаментальных законов, лежащих в осно-ве электродинамики: В замкнутом проводнике индуцируется электрический ток при изменении потока магнитной индукции, проходящего через поверхность, ограниченную контуром про-водника. dIRBdSdtεΦ== −Φ =∫ (1.29)где ε – электродвижущая сила индукции, I – сила индукционно-го тока, R – сопротивление проводника. Знак минус определяет-ся правилом Ленца.После подстановки dIRBdSdt= −∫ (1.30)Выразим силу индуцируемого тока (следствие явления) через первопричину – напряжение электрического поля, только при наличии которого по закону Ома IEσ= и может возникнуть ток в однородном проводнике. Лекция 1

Внимание!
При обнаружении неточностей или ошибок в описании книги "Электродинамика (автор Юлия Смерек, Роберт Закинян)", просим Вас отправить сообщение на почту help@directmedia.ru. Благодарим!

Электродинамика

Содержание

Отрывок из книги

С книгой "Электродинамика" читают