Экспериментальные основания динамической теории мартенситных превращений

19Итак, скорость, с которой кристалл мартенсита пронизывает зерно, следует оценивать отношением диаметра зерна к длитель-ности τ1. Тогда м/c3170.25 107143.0.35 10v−−⋅=≈⋅ Значит, второй ниспадающий участок сигнала, имеющий в 5–6 раз большую длительность, можно сопоставить с ростом образо-вавшегося мидриба в толщину, поскольку удельное электросопро-тивление мартенсита меньше, чем у аустенита. Значит, второй этап формирования мартенситного кристалла является более медлен-ным процессом. С учетом того что типичное значение скорости упругих продольных волн близко к значению 5 · 103 м/c, значение v1 соответствует сверхзвуковой скорости роста кристалла, да еще и по отношению к продольным волнам, скорость которых заметно превышает скорости поперечных волн.По существу аналогично [25] (усредненно) оценивалась скорость роста и в [26].Отличие данных [27] по порядку величины обусловлено попыт-кой оценить временной интервал по изменению отражательной способности поверхности образца за счет появления на поверхно-сти рельефа в процессе мартенситного превращения. В результате вместо характерного для [25, 26] масштаба τ ≈ 10–7 с в [27] исполь-зовалось τ ≈ 5 · 10–6 с, относящееся не к росту отдельного кристалла, а к «взрывному» автокаталитическому росту совокупности кристал-лов. В [28] было внесено уточнение, в результате которого скорость 2 · 102 м/с связывается со скоростью поперечного (в толщину) роста кристалла, тогда как для радиальной (торцевой) скорости роста восстановлен порядок величины 103 м/с.Собственно, близкую к приведенной выше оценку скорости v1 ≈ 7 · 103 м/с, превышающую скорость продольных звуковых волн в аустените, на основе двухэтапного разделения стадии роста по дан-ным [25] впервые провел Ф. Локшин [29, 30]. Принципиально важ-но, что этот вывод подтвержден в [29, 30] измерениями скорости распространения волны детонации через сталь.Схема эксперимента Локшина представлена на рис. 10.