Руководство физики

137флг. 1 0 ).ми; отъ этого они производятъ давленіе не токько внизъ, но во всѣ стороны. Такимъ образомъ объясняется выведенный изъ опытовъ законъ, на которомъ основывается вся теорія равно­вѣсія капельно-жидкихъ тѣлъ, или вся Гидростатика, а имен­но : если па какую-нибудь частицу жидкой массы производите и давленіе, то оно передается всѣмъ частицамъ жидкости, съ рав­ною силою и во всѣ стороны.IT такт» если закрытый со всѣхъ сторонъ сосудъ (фиг. 101) совершенно наполнить водою и въ мѣстахъ Μ, N, О, Р, () вста­вить поршни съ равными основаніями, то отъ давленія р, производимаго па одинъ изъ нихъ, напрнм. И, всѣ дру­гіе поршни съ равною силою будутъ выдавлены наружу, такъ что на каж­дый изъ нихъ нужно произвести дав­леніе р чтобы удержать его па мѣстѣ. Изъ этого слѣдуетъ, что для удержа­нія двухъ поршней, наир. N и О, на­добно употребить силу 2р, для трехъ поршней силу 3р пт. д,; но очевидно, мы получили бы тотъ же результатъ, если бы вмѣсто двухъ, трехъ и т. д. поршней употребили только одинъ поршень, котораго поверхность была бы вдвое, втрое и т. д. боль­ше поверхности другаго. Это показываетъ, что давленіе пере­даваемое чрезъ жидкость пропорціонально поверхности, нахо­дящейся съ нею въ прикосновеніи; если сохранимъ буквур для означенія давленія, производимаго на единицу поверхности, напр. на 1 квадр. дюймъ, то для поверхности п квадратных'!» дюймовъ давленіе должно быть выражено чрезъ пр.§ 90. Всѣ жидкія частицы подвержены безпрестанно вліянію силы тяжести и мы уже замѣтили, что эта сила больше силы взаимнаго притяженія частицъ; но этому начнемъ разсматри­вать тѣ явленія Гидростатики, которыя зависятъ отъ дѣйствія тяжести на жидкія частицы. Мы уже видѣли, что, но причинѣl’u u fio -J»1-011*жидко ont 1.1. сосуд I.