Втекающие и вытекающие несобственные моды

M. В. Давидович. Втекающие и вытекающие несобственные моды Br- 10 и слабо меняется до появления межзонных переходов, н а ч и н а ю ­щ и х с я обычно в оптическом диапазоне. Частота столкновений сос = τ- 1, где время релаксации τ связано с длиной свободного пробега l (типичное значение l - 10 нм при T~300 K°). Следует брать d > l. Плотность тока (ПТ) в тонком однородном слое есть J = [x0 Jx (z) + y0 Jy (z) ]exp{ ~ikxx - i kyy ) . (28) В силу соотношения d-ν/ε << λ поперечной компонентой пренебрегаем. Часто вместо П Т будем писать «ток». Зависимостью от z можно пренеб­речь. Для четной волны она имеет приближенный вид: J(x,y)(z) = J0 (x , y)COsh( ) ~ J0 (x , y)C O s h(a z) . Здесь γ = β - ia - постоянная распространения в плазме металла. Постоян¬ная затухания имеет вид α = k0 i гг(ω2 + ω2) - ω2 ρ? + с о >с 2/ ω2 - Br(ω2 + ω2) - ω (29) 2 (ω2 + ω;: ) М ы предполагаем, что величина ß d мала и пренебрегаем изменени­ем фазы в (28) при изменении z. В частности, если Oc < < ω < < «^ω2ρΙBr - ω2 , то β << α . Если ad / 2 существенно меньше единицы, ток (28) можно считать поверхностным: J ( x,y ) (z ) = J( x,y )( 0) d S( z ) · Далее компоненты поверхностной ПТ обозначим J (x y) (0) d = J0(x y)d. И с ­пользуя скалярную ФГ в виде соотношения (2.14) из [91], найдем электри­ческий вектор-потенциал A = x0 Ax + y 0 Ay : e x p (- i kxx-i kyy -i kz\ z \) A( У ) = 2 i k / ^dJ0 ( У ) ' (30) а также электрическое поле E(x , y) (x'y'z) = E0(x,y)exp (-ikxx - i kyy - ikz IzI ) , (31) E ( k02 B - k(2x, y)) J0(x,y)- kxkyJ0(y,x) E0 ( x y)=-d . (32) 0 ( x y ) 2ωε0εkz / 2 2 2 Здесь kz =Jk0B- k2 - ky . Нас будут интересовать П В , для которых 2 2 2 2 κ = k2 + k2 > k ) 8 . Для того чтобы получить ДУ, достаточно потребовать выполнение обобщенного закона Ома: J0(x y) = σ ( ω ) E0(x y). Структура без 50