Физико-химические измерения

и сделать1 а большим по сравнению с b, d— малым по сравнению с Ь,— то при прочих равных условиях максимально-достижимое отклонение стре­лочного гальванометра, вызванное абсолютным изменением сопротивле­ния 5 и зависящее от сопротивления b (термометра), будет обратно пропор­ционально УЬ; отклонение же гальванометра с вращающейся катушкой, имеющего сопротивление g, обратно пропорционально V g + Ь.Самая схема становится более удобной, если вместо того, чтобы из­менять отношения двух сопротивлений, компенсировать соответствую­щим образом только одно из них. Это легко достигается включением в плечо термометра добавочного сопротивления R, которое регулируют таким образом, чтобы при определенной исходной температуре — на­пример при 0 °— гальв’анометр не давал отклонения. Этим прежде всего определяется абсолютное сопротивление термометра. Если оно изме­няется вследствие изменения внешней температуры, то, соответственно, увеличивается или уменьшается R. Выгодно, при этом, избегать пол- зунковых реостатов и пользо­ваться компенсацией помощью глшунта. Это может быть осуще- --------- / WAVMV\ствлено различными способами, — ^ — ч . -------- , . Р -----например, изображенным на ---------------- Nрис. 517,3 при помощи магази­нов R к N. Если Th = 40 Ом Рис. 5 1 7 Схема компенсации помощьюсопротивление термометра, а со- шунта,противление всего плеча дол­жно быть постоянно равно 50 омам, то имеет место равенство 50 =N — оо; при повышении температуры на Г , т. е. при увеличении соп­ротивления Th до 40,16 ома, необходимо сделать N равным 1 004 омам. Это легко осуществляется, с точностью до 0,1% , даже при прерывном увеличении сопротивления магазина; в этом случае удается измерить изменения температуры с точностью до 0,001°. Если совершенно ис­ключить R, то можно компенсировать только в одном направлении, в сторону...