Теория определения сопротивления горных пород по способу каротажа

Волн величина/ Izb'2 весьма мала по сравнению й еди­ничен, Можно пользоваться следующим более простым вы­ражением для v(&') v ( О gg ~ cos 8 — 2А ( 1 - -f s ) * ' + « И *1 - cos 3. (.41) Когда отношение сопротивлений ^ безгранично возра­стает, величина I стремится к нулю немного быстрее, чем ~ [ / ~; коэффициент А стремится при этом к единице, а угол S к нулю. Первый член в выражении ( 4 1 ) для приведенного потенциала безгранично возрастает* а второй дает конеч­ное поле которое стремится к пределу, равному 2 и соответствую­щему абсолютно-непроводящей внешней среде [формула (16й)]. Из сказанного ясно, что, с точки зрения теории функ-цйй^ потенциал, tfatf функция от о*ноп!ения сопротивлений, имеет, при 9j- стремящемся к бесконечности, особенность весьма сложного характера. Для иллюстрации связи между отношением сопроти­влений и вспомогательными параметрами о, В, L р, а, В, А мы приведем здесь ряд таблиц. Таблица 1. К О = 11) - • 2 1 11° 3,31740 % 5550 0,0143056 10° 3,65761 Ш 7 8 0 0,0092853 9° 4,07183 3,74083 0,0055060 8° 4,58866 3,45980 0,0028827 7е 5,:Ь319 3.10143 0,001 г 6 308 6,14018 4,62694 0,00042359" 2 8