Электропроводность металлов

ненов, так что число фононов какого-либо состо­яния / , поглощаемых в единицу времени решет­кой, должно точно компенсироваться числом фо­нонов, поглощаемых электронами в единицу вре­мени. Впрочем, надо указать, что число фононов данного f может меняться и вследствие взаимо­действия различных собственных колебаний друг с другом, безо всякого участия электронов. Но оценивая оба эффекта, можно убедиться в том, что второй вид фононных переходов имеет го­раздо меньшее значение. В дальнейшем он все­гда будет пренебрегаться. Рассмотрим полное изменение числа N(f) вслед­ствие столкновений с электронами. Пусть погло­щение одного фонона решеткой сопровождается электронным переходом е(л). Как до­казывалось, вероятность т&кого процесса равна Щ> n{l){\-n$)dxdxr или, в более удобном обозначении, B{4N[f) + 1 ) 0 - п (£')) dx dx\ Для того, чтобы найти окончательный баланс всех фононных переходов,*? надо составить раз­ность полученных выражений и проинтегрировать ее по всем начальным и конечным состояниям электрона: по dx и dx\ Интеграл следует при­равнять нулю: /3» {N(f)+l)n(t){l - n{y)-N(f)n(^%l-n(l))dtdzf (56) Вместе с предыдущим интегральным уравне­нием оно определяет две неизвестные функции распределения N(f) и N(f). Вместе с тем оно снова подтверждает, что в статистическом рав-29