Электронные явления

— .28 — ток времени 0 и Г и Т-j- А Л и т. д., при чем Д Л тем больше, чем больше V, Зная F0 и dot не трудно найти k. Действительно, путь, проходимый ионом в конденсаторе АВ за время полупериода1), равен г / 2 -ГкѴ 2rJ kVT Г kVT S= J ~jSin^fdt=-2^dJ ™*d'9 = ~4d" о 0 А так как мы знаем, что при V~ Ѵо> s = dt то получаем k —d*h = v-T <8) Этот метод имеет очень много преимуществ перед всеми другими как по своей простоте, так и точности. С помощью его удается опре­делять подвижность очень быстрых ионов. Действительно, меняя частоту и доводя ее до радиотелеграфных значений, можно изучать очень быстрые ионы. Кроме того, этот метод позволяет различать ионы разной подвиж­ности, когда они одновременно находятся в газе. Критический потенциал Ѵ0 будет для них различен. При Ѵ^> Ѵ0' на А попадают ионы более быстрые, при Ѵ^> Ѵ0" более медленные. В самом деле при V< тока не будет, при Ѵ^> У0Г ток возрастает с увеличением Ѵ: при Ѵ^> V§" ток начинает возрастать не только за счет первого, но и второго рода ионов. Этот метод был разработан Р а т н е р о м в § 4. Метод электри- Ленинградском Политехническом Институте под ческого ветра. * т* л. л. о руководством академика А. Ф. И о ф ф е . Закончен и усовершенствован в Кэмбридже у Т о м е о н а 2) . Принцип его заключается в измерении, так называемого, электри­ческого ветра, возбуждаемого движением ионов. Дело в том, что если ионы при своем движении, под действием электрической силы, испытывают трение со стороны газа, то, согласно закону равенства сил действия и противодействия, газ испытывает со стороны ионов силу, увлекающую его по направлению движения ионов и вызывающую как бы ветер. х) Из равенства скорость U—-JJ-= -^— stn -у--2) Метод ветра значительно раньше был разработан Ч а т т о к о м , но в совершенно иной и мало пригодной форме.