Теоретическая астрономия

3064 О б о з н а ч е н і я. Всѣ тѣ обозначения, ьоторыяены были в предыдущих главах, мы удержим и альше. Еслиобозначать с значенія какой-нибудь величины для трех моментов2> 3то эти значенія мы буной и той же буквой соотвѣтствующим значком внизу: ѵ 2,3. Если встрѣтятся выраженіящія от величин попарно одноименных и имѣющих только два разных значка внизу, то такія выраженіямы обозначим какой нибудь новой буквой с третьим (недостающим)іk(tѲ2k(t3Ѳ3k(t2внизу. Так, напримѣр, мы положимЗдѣсьесть Гауссова постоянная силы тяжести.Удвоенныя площади треугольников междувумя радіусами векторами и стягивающимиих хордами мыназовем через пі9 п2і щ. Согласно установленному правилу обозначенія:піr3r8 sin (vsп2гггъ sin (ѵдЩ =Г1Г2 S i n (V2здѣсьѵъ ѵ2У ѵъ и гѵr2, rs суть истинныя аномаліи и радіусы векторы планеты в моменты1> ^2» ^З*Геоцентрическія долготы и широты свѣтила обозначим через л и а геліоцентрическія черезиВмѣсто разстояній свѣтила от земли gl l q2О3введем так называемыя сокращенныя их разстоянія (Alt Л2, Л3),т. е. проэкщина плоскость эклиптики, так что:XОх COS9Q2 COS /?2,3О3 COSftQ.Соотвѣтственно этому, прямолинейный геліоцентрическія эклиптическія координаты свѣтила будут такія28, VIII]хA cos Я + R cos L Л sin A + RsmL zисуть долгота и радіус вектор земли; ея широтой мы пренебрЕслигота солнца, тоо180 + L о есть геоцентрическая дол-65. В а ж н о е т о ж д е с т в о. Нам неоднократно придется ссылаться на слѣдующее равенство. Пусть wv гѵ^, wBсуть какіе-нибудь три угла, тогда:sin w1 sin (w3 — ш2) -f- sin w2 sin(w1 — wB) -f- sin w3 sin (w2— 10±) = 0.справеэтого тожлегко у б ѣраскрыв в нем скобки. Второй и третій его члены полу-чаются из Церваго круговой перестановкой значков.Уменьшая всѣ углы wu w2, ws на одну и ту же величину гѵ0, получаем:sin (?г1гѵ0) sin (w3 — w2) + sin (w2— iv0) sin (wL — w3) - j - sin (w3— w0) sin (w2wx)0.(76)§ 66. Основныя уравнения. Сдѣлав необходимыя предварительныя замѣчанія, обратимся к рѣшенію задачиоб опредѣлеши элементо...