Электродинамика

47 Лабораторная работа №5 ИЗУЧЕНИЕ ГИСТЕРЕЗИСА ФЕРРОМАГНИТНЫХ МАТЕРИАЛОВ Цель работы: изучение гистерезиса ферромагнитных материалов; расчѐт и графическое построение основной кривой намагничивания; расчет ра-боты перемагничивания и коэрцитивной силы. Приборы и оборудование: звуковой генератор, электронный осциллограф, кас-сета ФПЭ-07. ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ВВЕДЕНИЕ 1. Магнитное поле в веществе 1.1. Модель молекулярных токов Под действием магнитного поля все тела приобретают магнитные свой-ства – в веществе появляются собственные магнитные поля так, что теперь по-ле внутри вещества складывается из внешнего поля и собственного. В этом смысле принято говорить, что все тела являются магнетиками. Простейшее объяснение проявления магнетизма связано с гипотезой молекулярных токов, высказанной еще в начале XIX века Ампером. Согласно этой гипотезе в веще-стве циркулируют микроскопические замкнутые токи – молекулярные токи. С точки зрения современных представлений о строении вещества, нетруд-но заметить, что эта гипотеза предвосхитила электронную теорию строения атома, где каждый вращающийся вокруг ядра атома электрон представляет со-бой элементарный круговой ток. Магнитные свойства веществ определяются величиной и ориентацией маг-нитных моментов молекул, ионов или атомов. Магнитный момент p плоского контура площадью S, по которому течѐт ток I, определяется по формуле nSIp, (1) где n – единичный вектор нормали, направление которого определяется по правилу правого винта. В магнитном поле с индукцией B на замкнутый контур с током действует момент сил:  ),sin(,BppBBpM, (2) который стремится повернуть контур так, чтобы направления p и B совпада-ли. Контур с током создает также собственное магнитное поле с индукцией IB, совпадающее по направлению с магнитным моментом p контура. В устойчи-вом состоянии контура, когда 0M, модуль вектора инд...