Аппаратура геофизических исследований скважин

Лабораторный практикум 68 ряда. Такой переход обладает свойствами диода. Если присоединить n-полупроводник к катоду, а р-полупроводник – к аноду, то через переход течет ток, а при обратной полярности толщина р – п слоя растет и система не проводит тока. При подаче напряжения в запорном направлении основное падение потенциала происходит в р – п слое, и он ведет себя как конденсатор или ионизационная камера. При прохождении ионизирующей частицы через запорный слой в нем происходит ионизация, и образуются свободные носи-тели заряда. Эти заряды под действием поля дрейфуют к соответ-ствующим электродам. Так как практически все поле в счетчике сосредоточено в области р – n перехода, время собирания зарядов равно времени, необходимому для прохождения только этого слоя. Поскольку толщина последнего составляет лишь n·10-2 – n·101 мм, то полупроводниковые счетчики обладают малым разрешающим вре-менем (10-7–10-9 с). Затрата энергии на образование пары электрон – дырка в германии и кремнии (3 эВ) в 10 раз меньше, чем для воздуха, а импульс тока на порядок выше, чем в газонаполненной камере. Это наряду с меньшей продолжительностью импульса обеспечи-вает его относительно высокую амплитуду, достигающую 3 мВ на 1 МэВ энергии частицы. Амплитуда импульса пропорциональна числу носителей за-ряда, образованных частицей, а, следовательно, ее энергии, если весь ее пробег укладывается в пределах р – п перехода. Поскольку наибольший пробег среди заряженных частиц имеют электроны (примерно 1 мм/МэВ), то для спектрометрии электронов и γ-квантов необходимы детекторы с толщиной перехода не менее нескольких миллиметров. Увеличение толщины слоя для γ-квантов необходимо также для повышения эффективности регистрации. Для регистрации и спектрометрии тяжелых частиц достаточна толщина р – п пере-хода, равная приблизительно 10 мкм. Источники ионизирующего излучения В связи с тем, что стандарт...