Некоторые задачи дифракции электромагнитных волн

Таким образом мы приходим к уже рассмотренной задаче, так как интегралы формул (I. 49) и (I. 33) совпадают с точностью до знака а и у. Отсюда следует, что при переходе с теневой стороны экрана (при а = ах) на освещенную в окрестности точки (—х, у) мы бу­дем наблюдать те же дифракционные явления, которые имеются на теневой стороне экранаЛв окрестности точки (х% — у) при а —-,аѵ Дифракция от полосы Пусть экраном является бесконечно длинная полрса, идеально отражающая и бесконечно-тонкая, ограниченная линиями у а и у = в. На экран падает волна, описываемая уравнением (1. 22). Для того, чтобы вычислить ф в точке М (Л, у, 0), выбираем по­верхность интегрирования s так же, как в случае дифракции от щели -(рис. 18). На основании вы­водов, проведенных в предыду­щих разделах, напишем сразу (опу­ская множитель е~~Ш). ( 1 i і 1 \ \ і у і 1 / ** і і У h -а 1 •«ч. ^ Рис. 18 Г 1 і 2 дх 2 ox J (1.50) Первый интеграл можно вычислить, пользуясь приемом, при­мененным к вычислению интеграла (I. 35) ik У} sin а Jky sin я Г ikv Sin a j_jm ( , - \ i ~ e J e Н^Ук V* + ^2) d v = 2e iky sin ( • J* Ja{Kx Rsm a) 32