Сверхзвуковая аэродинамика

30 СВЕРХЗВУКОВАЯ АЭРОДИНАМИКА Н а фиг. 13 величина CD I4( t/с)2 представлена как функция числа М а х а для стреловидного крыла с углом стреловидности γ = 45° и удлинением, равным λ = 8. И з чертежа видно, что коэффициент сопротивления имеет конечный пик д л я M= л/2, т. е. д л я числа М а х а , соответствующего P = I -Д л я β < 1, т. е. когда стреловидность недостаточно велика, чтобы создать дозвуковой поток, нормальный к оси крыла, имеет место следующее: для M > 1,61 коэффициент сопротивления стреловидного крыла будет равен коэффициенту сопротивления стреловидного полу­крыла с тем ж е размахом и стреловидностью. В этом случае [ср. с формулой (5.1)]. М е ж д у M= 1,5 и M= 1,61 эта формула дает удовлетворительное приближение. М е ж д у числами Маха M= 1,41 и M= 1,5 эта формула ведет к преувеличенным значениям, стремящимся к бесконечности при M= Vz П р и Р > 1 , т. е. при M < \ Л Г , д л я сопротивления м о ж н о получить прекрасное приближение (за исключе­нием непосредственных окрестностей точек A I = I и M = V s ), если разделить сопротивление,вычисленное по формуле (5.3) для бесконечного стреловидного крыла, на п л о щ а д ь рассматриваемого крыла. Это приводит д л я 7 = 45° к приближенной формуле Значения, соответствующие формуле (5.3а), пред­ставлены на фиг. 13 пунктирной линией. Д л я сравнения приведены т а к ж е значения величины CD 4H^ С) 2 д л я обычного крыла бесконечного размаха. Минимальная ве­личина сопротивления соответствует примерно числу М а ­ха M= 1,08. Д л я относительной толщины в 6% будет Свтіп = 0,00082, т. е. эта величина крайне мала, так что практически такие крылья обладают пренебрежимо малым сопротивлением. (5.3а)