Атомное ядро и радиоактивность

откуда весьма приближенно: Во втором приближении, считая θ конечным, но все же весьма большим, мы должны пользоваться для E ком­плексным выражением (17), причем для E0 достаточно под­ставить его значение из (20"). Пренебрегая небольшим изменением вещественной4 части Et мы имеем согласно (19): е_ S(U0-E0)E* θ"* (21) ν (т) τ что и представляет окончательное выражение для кон­станты распада. § в. В Ы Ч И С Л Е Н И Е Р А Д И О А К Т И В Н Ы Х К О Н С Т А Н Т Д - Р А С П А Д А . Обратимся теперь к применению наших формул к действительным ядрам. В виду нашего незнания точного хода кривой потен­циальной энергии внутри ядра, нам придется прибегнуть здесь к схематизации распределения потенциала, которое однако не влияет существенно на конечную формулу. Действительный ход потенциала указан на рис. 13; мы имеем кулоновскую область вне ядра, область быстрого спадения потенциала вблизи периферии ядра и наконец приближе­ние к постоянному значению внутри ядра. Мы апроксимируем это распределение следующим образом (пунктир): 2Ze-1) Чисто кулоновское отталкивание — от беско­нечности до г0 (эффективный радиус ядра). [ 31 1