Ферромагнетизм

30 АНИЗОТРОПИЯ ФЕРРОМАГНИТНЫХ КРИСТАЛЛОВ В формулы (38,1), (40,1), (42,1) и (44,1), (46,1) и (48,1), служащие для расчета трех кривых продольного и трех поперечного эффекта, входят две постоянные Aj 0 0 и кш. Измерения Хонда и его сотрудни­ков дают для Ni следующие значения: А1 0 0 = - 5 2 - 1 0 - е и АШ= — 3 3 - 1 0 - 6 . (49|1) Три кривые, вычисленные с помощью (38,1) (40,1) и (42,1) при значениях (49,1), сопоставлены на рис. 2, 3 и 4 с экспериментальными J) . Отклонения экспериментальных и теоретических' кривых не выходят за пределы ошибок опыта. Наибольшее совпадение при этом полу­чается в тех случаях, где поле сильнее, т. е. где намагничение ближе к насыщению, что соответствует условиям применимости формулы (34,1). Общий ход кривых, знаки, положение максимумов и минимумов со­впадают. Таким образом, можно считать совпадение весьма удовлетво­рительным. § 7. Свойства поликристаллов при насыщении Формула (34,1) относится к одному монокристаллу. В этом случае, как мы видели, имеет место хорошее совпадение с экспериментальными данными. Спрашивается, однако, возможно ли применить ее к тем микроскопическим кристалликам, из которых состоят обычно приме­няемые в технике металлы (поликристаллы). Не играет ли взаимодействие этих монокристаллов друг с другом и пограничный слой между ними столь существенную роль, что закон анизотропии для них оказывается неприменимым. Пусть оси кристал­ликов распределены совершенно равновероятно, т. е. отсутствует текс­тура. Направление измерения g пусть совпадает с направлением на­магничения поликристалла. Если имеет место насыщение, векторы намагничения Jg всех кристаллов направлены параллельно друг другу. У разных кристаллов, однако, Ja относительно тетрагональных осей будут направлены различно. Таким образом, если бы мы взяли сферу и все отдельные кристаллики ориентировали относительно сферы оди­наково, т. е. так, чтобы тетрагональные оси кристаллов совпали, то векторы Je пересекли бы эту поверхность в различных точках. В на­шем ...