Основы теории крыльев и винта

30 ЦИРКУЛЯЦИЯ И ВИХРЬ м е ж д у н а п р а в л е н и я м и с к о р о с т и V и элемента ds к р и в о й в точке Р (фиг. 16); т* гда величина ц и р к у л я ц и и J вдоль к р и в о й будет j = у cos a d s . о Ц и р к у л я ц и я считается п о л о ж и т е д | н о й по н а п р а в л е н и ю , противоположном* н а п р а в л е н и ю в р а щ е н и я ч а с о в о й с т р е л к * В с л у ч а е ц и р к у л я ц и о н н о г о п о т о к а , о п р * деляемого ф у н к ц и е й тока J Ф и г . 16. и н о к у л я ц и я имеет значение J для всех к р и в ы х , о х в а т ы в а ю щ и х цилинд* и р а в н а н у л ю для всех о с т а л ь н ы х ^ к р и в ы х (см. н и ж е б е з в и х р е в о е д в и ж е н и й 2. К Р У Г О В О Й Ц И Л И Н Д Р С Ц И Р К У Л Я Ц И Е Й . Е с л и с л о ж и м р а в н о м е р н ы й п о т о к , о б т е к а ю щ и й к р у г о в о й цилиндр (гл I I I ^ с циркуляционным п о т о к о м , получим ф у н к ц и ю тока в виде линии т о к а в случае с р а в н и т е л ь н о м а л о й величины J п о к а з а н ы на фиг. l l Вследствие ц и р к у л я ц и и с к о р о с т ь над цилиндром увеличивается, а под щ| линдром у м е н ь ш а е т с я , поэтому давление у м е н ь ш а е т с я над цилиндром и у в ! Ф и г . 17. личивается под ним; таким о б р а з о м на цилиндр действует с н и з у в в е р х под* емная с и л а , п а р а л л е л ь н а я о с и у. Р а д и а л ь н а я и о к р у ж н а я с о с т а в л я ю щ и е с к о р о с т и в какой-нибудь точи v' = - £ = u(i + £>ne + ^; в т о ч к а х иа п о в е р х н о с т и цилиндра и'[=0 и v ' = 2 U s i n 0 + 2^ . . Вследствие наличия ц и р к у л я ц и и к р и т и ч е с к и е точки е м е щ а ю т с я ^ в н и з ] н а п р а в л е н и ю от Л и Л ' к В ' ; когда ц и р к у л я ц и я J имеет величину 4nai обе критические точки совпадают в точке В'. Е с л и ц и р к у л я ц и я в р е в о е х о Л