Механика

— 31 — паре силъ (Q, Qf), то и силы Т даютъ ту же пару. Если же силы 8 взаимно уравновешиваются, то и при силахъ Т также им-Ьемъ paBHOBicie (В — О). Следовательно всегда: 2MT=z2MS, т.-е. Суммы моментовъ двухъ эквивалептныхъ системъ силъ равны. Эта и есть общая теорема Вариньона. YcnoBie равновЪм плоской системы силъ, 1. Равповесге рычага. Рычагъ есть твердое тело, способное вращаться около не­подвижной оси, нагруженные сгслами, лежащими въ плоскости перпендикулярной къ оси. Для равновесгя рычага вполне до­статочно, чтобы В—равнодействующая данныхъ силъ (если она есть), проходила бы черезъ точку опоры (точка пересе-ченгя оси съ плоскостью силъ). Это уело-вге вместе съ темъ и необходимо. Если бы система силъ свелась бы къ В, не проходящей черезъ эту точку, а иду­щей мимо оси, то тело вращалось бы. Можетъ случиться, что соовкупность силъ сведется къ паре силъ и тогда равновесгя быть не можетъ. Для пары силъ, расположенныхъ по обйимъ сторонамъ оси, это ясно. Пояснимъ это и для пары силъ, лежащихъ по одну сторону оси. Приложимъ къ рычагу еще силу S, направленную черезъ точку опоры. Действ1е данныхъ силъ, какъ известно, отъ этого не изменится, ибо добавленная сила уничтожается сопро-тивлешемъ оси. Сложимъ силы Q и S. Равнодействующую ихъ Т и силу Q1 перенесемъ въ точку пересечешя М направлешя силъ Т и Q\ Складывая силы Т и Q1 получимъ равнодействующую R # Т, и не проходящую черезъ точку опоры. Эта сила, заменяю­щая действ!е данной пары будетъ вращать рычагъ, что и требо­валось доказать. Разберемъ несколько задачъ. Задача 1.