Аморфное состояние

32 П . П. К О Б Е К О Кинетика переохлаждения. Если находящееся ниже сг д а ж е очень х о р о ш о отожженное аморфное тело быстро нагреть, "то его физические характеристики (вязкость, э л е к т р о п р о в о д н о с т ь , коэффициент преломления и т. п.) вначале имеют значения, отвечающие более низким тем­пературам, и затем постепенно доходят до некоторой устойчивой величины. Подобная же картина получается и при б ы с т р о м охлаждении: только вначале характери­стики стекла отвечают повышенным температурам и затем приближаются к тем же значениям, к которым стремятся аналогичные свойства быстро нагретого до той же тем­пературы стекла. Эти закономерности лучше всего изу­чены для к о э ф ф и ц и е н т а преломления. На рис. 10 представлены результаты, полученные Сто-ж а р о в ы м д л я коэффициента преломления стеклянной призмы при р а з н ы х температурах и различной скорости + нагревания (точки выше равновесной прямой) и быстром охлаждении (точки ниже той же прямой). Стрелками указано направление смещения коэффициента преломле­ния с течением времени при выдерживании при соответ¬ствующей т е м п е р а т у р е . Равновесная степень ассоциации. Из этих результатов + можно видеть, что к а ж д о й температуре отвечает не­которое у с т о й ч и в о е состояние аморфного тела. Вместе с тем, перестройка молекул (равновесная степень ассо­циации) достигается не сразу, а требует некоторого вре­мени. Время э т о тем больше, чем ближе данная темпе­ратура к tg. В таблице 2 приведены некоторые значения, полученные Б е р г е р о м 2 д л я времени установлений рав­новесного состояния силикатных стекол как функция рас¬стояния от tg. И з таблицы видно, что ниже tg время установления равновесия очень велико. Вместе с тем, можно говорить о равновесных при г данной т е м п е р а т у р е аморфных состояниях, вероятно