Математика и физика в средней школе

ства цвета и на определенных местах. Это так называемый линейчатый спектр. Неч­то аналогичное мы имеем и для рентгено­вых спектров. Мы не наблюдаем цвет­ных полос, но - наблюдаем почернение фотографической пластинки, по харак­теру которого можем судить о характере спектра. Под сплошным, рентгеновым спектром мы понимаем такой спектр, который представляет собой почерненную полосу. Последняя образована непре­рывным рядом тесно примыкающих друг к другу черных линий, разделить кото­рые простым глазом - мы не можем. В случае линейчатого спектра мы получим на пластинке ряд тонких черных линий различной интенсивности. Как в оптике отдельные линии характеризуют нам ве­щество, испускающее свет, так и здесь линейчатый спектр является характер­ным для источника рентгенова света, т. е. антикатода. Как в оптике раз­личные раскаленные газы дают различные по силе и цвету линии, так и здесь раз­личные антикатоды дают различные по интенсивности и местоположению ли­нии. Анализируя рентгенов спектр, мы можем судить о веществе, его испускаю­щем. Сплошной спектр получается от всякого антикатода. Линейчатый спектр происходит от излучения, характер­ного для материала данного антикатода, отчего линейчатые спектры называются еще х а р а к т е р и с т и ч е с к и м и . Выше было указано, что рентгено­вы лучи возникают, если удовлетво­ряется уравнение Эйнштейна ^ = лу, которое говорит, что кинетическая энер­гия электрона исчезает при остановке последнего, превращается в лучистую энергию, именно, равную одному кванту энергии. Если выразить энергию элек­трона при перемещении его в электри­ческом поле через еУи выразить частоту v через длину волны X, то уравнение Эйн­штейна может быть записано: eV= ^ . При некоторой разности потенциалов на электродах трубки мы будем иметь определенную скорость электронов, ко­торой будет соответствовать определен­ная длина волны рентгенова излуче­ния. В пучке катодных лучей, падаю­щих на антикатод, имеются различные скорости электронов, благодаря чему мы полу...