Проблемы новейшей физики

АТОМНЫЕ Я Д Р А И СПЕКТРЫ 29 При отсутствии момента ядра механический момент всего атома в целом совпадает с результирующим мо­ментом его электронной оболочки J . С механическим моментом J связан магнитный момент электронной обо­лочки: где.у-о — магнетон Б о р а , a g (J) — определенный для каждого данного терма м н о ж и т е л ь , так* называемый множитель Л а н д э . При этом в среднем по времени р/ совпадает по направлению с моментом J . Отсюда добавочная энер­гия, п р и о б р е т а е м а я атомом во внешнем магнитном поле Н, равна: AW = p / # c o s ( J , Н) ' (2) или, принимая во внимание равенство ( 1 ) : W =J'g(J)?0H cos (J, H). (2a) Если в н е ш н е е поле не нарушает связи между векто­рами L и S, то момент J ориентируется т а к , что его про­екция M r на направление внешнего поля принимает 2J + 1 различных значений: . Mj= + Jf + J — — J . Отсюда, принимая во внимание, что cos (J, В ) « ^ ' получим: bW = Mj.g(J)HH. (3) Это в ы р а ж е н и е показывает, что всякий уровень рас­щ е п л я е т с я в магнитном п о л е на 2J + 1 равноотстоящих уровней. О б щ и е с о о б р а ж е н и я показывают, что переходы между п о д у р о в н я м и д о л ж н ы у д о в л е т в о р я т ь правилам отбора: