Современная теория спектров. 1. Успехи науки и техники

соотношения (1) различным состояниям водородного ато­ма соответствуют магнитные моменты: М 4ле (3) т. е. являющиеся целыми кратными от величины = h (е ^ Ажс \ т так называемого м а г н е т о н а Б о р а . Во внешнем магнитном поле Н магнитные моменты электронных орбит не могут ориентироваться произволь­но в пространстве. В силу правил пространственного кван­тования они составляют с направлением внешнего магнит­ного поля Н только дискретный ряд углов. Можно по­казать, что пространственное квантование приводит к результату, что эти углы должны удовлетворять условию: т c o s f f l , H ) = — > По (4) где т =^=0,=Ь l , d t 2 , . . . , ± л9. Таким образом при дан­ном пч электронная орбита может ориентироваться ко внешнему магнитному полю ( 2 я9- ( - 1 ) различными спо­собами. Если измерять механический момент Р элек-h тронной орбиты в единицах ^ то по теории Б о р а Р принимает лишь целочисленные значения и условия (4) сводятся к тому, что и проекция вектора Р на направление внешнего h поля, выражаемая в единицах — , при­нимает также лишь целочисленные зна­чения. Так Уа*п£ймёр при п9 = 3 про­екция Р на направление внешнего ма­гнитного поля Н может численно при­нимать только значения 3, 2, К 0, т. е. Р может ориентироваться по отноше­нию к Н лишь 7-ю различными спосо­бами (черт. 5). Рис. 5. 29