Механика

- 27 -по направленна, то найденное нами ускорение не будетъ достаточно, чтобы охарактеризовать изменен1е скорости по в е ­личине и по наяравлен1ю; это у с к о р е н х е - ^ - для криволиней-наго движен!я называется т а н г е н ц 1 а л ь н ы м ъ у с к о р е н и е м * , а особый векторъ, который характери­з у е т * измененХе скорости и по величин* и по направлен1ю, н а ­зывается п о л н ы м * у с к о р е н и е м * . Напомним* предварительно некоторая занечан!я о в е к т о ­рах* и операциях* над* ними. В е к т о р а характеризуются только величиной и н а ­правлением*, а не положен!еыъ в * пространстве; поэтому они м о г у т * быть перемещаемы параллельно самим* с е б е . Векторы, тождественные по величине и яаправленз.ю, называются г е о м е ­трически равными. Получение д1агонали параллелограмма, по-строеннаго на данных* векторах*, называется геометрическим* сложенхемъ, а самая дЛагональ - геометрической суммой д а н ­ных* в е к т о р о в * . Обратное действие - получен!ё стороны п а ­раллелограмма по данной диагонали и другой стовоне - назы­вается геометрическим* ввчитанХемъ; результат* такой о п е ­ра Щ-И - геометрической разностью. Б * отлич1е отъ алгебраи-ческаго сложения при геометрическом* - члены отмечаются черточкой наверху. Н а п р . , сумма векторов* ТА И ТАГ выразится такъ: Перейдем* теперь к * определен!ю полнаго у с к о р е н ! я . Пусть А <% (фиг. 1 6 ) б у д е т * траэктор!я точки Д . Положим*, что эта точка, двигаясь по тоаэк-тор1й въ п р о д о л ж е н ^ весьма мала-го промежутка времени At п е р е м е ­стилась изъ положен!я М. в * поло-K S H i e j K , и пусть скорость ея в * точке Л есть v- , а зъ ж! — v . Построим* эти скорости, для чего проведем* касательнжя къ траэкто-срил (£ р1и в * точках* Ж и № ея и о т л о ­гим* на них* величины соответству-