Основы физической кинетики

§ 6 ] ОБЩИЙ ВИД УРАВНЕНИЙ ДЛЯ МЕДЛЕННЫХ ПРОЦЕССОВ 3 1 „диффузии по координатам*' 6 = - ^ , т. е. равно среднему квадрату изменения координаты, деленному на удвоенное время, то в случае Д р ? „диффузии по импульсам" 3 — ~ 2 т Г > 'т' е* Ра в н о сРеДн е мУ квадрату изменения какой-либо составляющей импульса, деленному на удвоенное время. Обратно, если нам известен коэфициент обычной диффузии, то мы можем, пользуясь этой формулой, определить время, в течение которого частица продиффундирует по всему сосуду с линейными размерами L: t ~ ^ . (2.9) Подобно этому, если известен коэфициент fi „диффузии в про­странстве импульсов", то можно определить время, в течение которого частица постепенно, малыми порциями отдает посредством столкнове­ний свой импульс: * ~ - у ( 6 Л 1 ) Коэфициент (3 можно оценить, если хотя бы для одного какого-шбо времени t известен передаваемый импульс р . Формула (6.11) имеет большое количество важных применений. При медленной передаче энергии одними частицами другим (напри­мер, электронами в газе ионам) можно написать выражение для „по­тока частиц в пространстве энергии", т. е. для числа частиц, энергия которых переходит ежесекундно через какое-либо значение е, в виде ; = - ^ - s f f (6.12) Так как равновесное распределение р0 = Се должно удовлетворять условию / = 0, то (6.13) и при малых отклонениях от равновесия Время релаксации для процесса передачи энергии, Здесь t~~. ( 6 Л 5 ) Уравнение Фоккера-Планка (6.2) в пространстве энергии имеет вид: dt