Моделирование электрофизических и теплофизических процессов в слоистых средах

Читать фрагмент

книга

Моделирование электрофизических и теплофизических процессов в слоистых средах

В монографии кратко рассмотрены основные положения электромагнетизма. При подаче известного материала внимание акцентировалось на формулировке условий на границах раздела смежных сред. Особое внимание уделялось условиям на границах раздела с учетом влияния тепловых и диффузионных процессов.Впервые построена согласованная физико-математическая модель взаимодействия нестационарных электрических и тепловых полей в слоистой среде с учетом массопереноса. Модель основана на методах термодинамики, уравнениях электромагнитного поля и сформулирована без явного выделения носителей заряда (модель Ландау). Приводятся примеры решения ряда задач: импульсного электролиза в электрохимической ячейке, распространения волны в слоистой среде с магнитными свойствами.Монография может быть использована для спецкурсов и как дополнение к обычным курсам для всех интересующихся прикладными аспектами теории электричества и электродинамики.

Форматы: PDF

Издательство: Белорусская наука

Год: 2008

Место издания: Минск

ISBN: 978-985-08-0985-8

Страниц: 252

Артикул: 16715

Электронная книга

119 ₽

Купить и скачать

Содержание

Содержание книги "Моделирование электрофизических и теплофизических процессов в слоистых средах "

Предисловие

Обозначения

Часть I. Основные законы электромагнетизма

Глава 1. Электрическое поле

1.1. Электрический заряд

1.2. Сохранение заряда

1.3. Закон Кулона для покоящихся зарядов

1.4. Напряженность электрического поля

1.5. Объемная и поверхностная плотности заряда

1.6. Векторное поле и его дифференциальные характеристики

1.6.1. Поток

1.6.2. Теоремы Остроградского – Гаусса и Стокса

1.7. Электростатическая теорема Гаусса в интегральной форме

1.8. Применение теоремы Гаусса

1.9. Дифференциальная форма электростатической теоремы Гаусса. Уравнение Пуассона. Свободные и связанные заряды

1.10. Электрический потенциал

1.11. Проводники и изоляторы

1.12. Силы, действующие на поверхность проводника

1.13. Электрическая емкость

1.14. Емкость простых конденсаторов

1.15. Диэлектрики

Глава 2. Электрический ток

2.1. Постоянный электрический ток в проводниках первого рода

2.2. Уравнение непрерывности

2.3. Квазистационарные токи

2.4. Закон Джоуля – Ленца

2.5. Ток в слоистом материале и поверхностный заряд

2.6. Электрический ток в электролитах

Глава 3. Электрические явления в контактах

3.1. Контактная разность потенциалов

3.2. Сторонние электродвижущие силы

3.3. Термоэлектричество

Глава 4. Магнитное поле в вакууме

4.1. Сила Лоренца

4.2. Магнитное поле равномерно движущегося заряда

4.3. Закон Био – Савара для постоянных токов

4.4. Основные законы магнитного поля

4.6. Сила, действующая на контур с током

4.7. Момент сил, действующих на контур с током

4.8. Работа при перемещении контура с током

Глава 5. Магнитное поле в веществе

5.1. Намагничивание вещества. Намагниченность

5.2. Теорема о циркуляции вектора напряженности магнитного поля H (для магнитного поля постоянных токов)

5.3. Граничные условия для B и H

5.4. Ферромагнетизм

Глава 6. Относительность электрического и магнитного полей. 107

6.1. Электромагнитное поле. Инвариантность заряда

6.2. Законы преобразования полей E и B

6.3. Инварианты электромагнитного поля

Глава 7. Электромагнитная индукция

7.1. Закон электромагнитной индукции. Правило Ленца

7.2. Природа электромагнитной индукции

Глава 8. Уравнения Максвелла. Энергия электромагнитного поля

8.1. Ток смещения

8.2. Система уравнений Максвелла

8.3. Свойства уравнений Максвелла

8.4. Энергия и поток энергии. Вектор Пойнтинга

8.5. Импульс электромагнитного поля

Часть II. Новые замыкающие соотношения для уравнений электромагнитного поля Максвелла в слоистых материалах

Глава 1. Электродинамические процессы в проводниках второго рода

1.1. Предыдущие исследования и современное состояние теории прохождения тока через растворы электролитов

1.2. Макроскопическая электронейтральность объемного раствора электролита

1.3. Парадокс Гиббса и различимость катионов и анионов при макроскопическом описании раствора электролита

1.4. Уравнения диффузии и миграции ионов в проводниках второго рода при протекании электрического тока. Модель Ландау

1.5. Полный ток в проводнике второго рода с учетом влияния нестационарных потоков тепла и массы

1.6. Система уравнений для описания электродинамических процессов в проводниках второго рода

Глава 2. Взаимодействие электрических, тепловых полей и диффузии в слоистых средах с учетом релаксации

2.1. Взаимодействие нестационарных электрических, тепловых полей и диффузии в слоистых материалах

2.2. Взаимодействие нестационарных электрических и тепловых полей с учетом релаксационных процессов

2.3. Особенности вычисления распространения электромагнитных волн в слоистых средах. Схемы сквозного счета с учетом поверхностных токов

2.4. Результаты численного моделирования распространения электромагнитных волн в слоистых средах с использованием схем сквозного счета

дах с поглощением

Глава 3. Высокочастотная электродинамика медленно движущихся сред

3.1. К аэроакустике движущихся сред

3.2. Скорость электромагнитной волны в медленно движущейся среде. Коэффициент увлечения Френеля

3.3. Электромагнитные волны в медленно движущейся среде

Приложение 1. Индукционный нагрев металлов

Приложение 2. Распознавание и контроль состояний динамических объектов в атмосфере на основе эффекта вторичной модуляции радиолокационных сигналов

Литература

Отрывок из книги

181.6.2. Теоремы Остроградского – Гаусса и СтоксаПредположим, что задан поток вектора в каждой точке пространства ( )df r dV=∫∫E S, (1.2)где f(r) – известная функция координат, тогда на основании теоремы Остроградского имеем div( )ddVfdV==∫∫∫E SEr, (1.3)откуда ввиду произвольного характера области интегриро-вания с объемом V получаем divЕ = f(r). (1.4)Таким образом, задание потока вектора через замкну-тую поверхность в каждой точке пространства эквивалент-но заданию дивергенции этого вектора.В гидродинамике дивергенция скорости жидкости v имеет непосредственное физическое значение. Действитель-но, в каждой точке жидкости 0divlimnVv dSV∆ →=∆∫v (1.5)т. е. равна рассчитанному на единицу объема количеству жидкости, вытекающей из элемента объема dV, окружаю-щего рассматриваемую точку. Термин «дивергенция» (от лат. − обнаруживать расхождение) был избран потому, что жидкость растекается или расходится из тех точек, в кото-рых div v > 0. В данных точках и должны быть расположе-ны источники жидкости. Те точки поля, в которых div v ≠ 0, принято называть истоками, или стоками, поля. Векторные поля, у которых div v = 0, называются соленоидальными. В проекциях на декартовы оси divухzvvvхуz∂∂∂=++∂∂∂v . (1.6)

Внимание!
При обнаружении неточностей или ошибок в описании книги "Моделирование электрофизических и теплофизических процессов в слоистых средах (автор Николай Гринчик)", просим Вас отправить сообщение на почту help@directmedia.ru. Благодарим!