Когерентная оптика
книга

Когерентная оптика

Автор: Александр Штанько

Форматы: PDF

Издательство: Директ-Медиа

Год: 2021

Место издания: Москва|Берлин

ISBN: 978-5-4499-1616-7

Страниц: 93

Артикул: 78645

Возрастная маркировка: 12+

Печатная книга
597
Ожидаемая дата отгрузки печатного
экземпляра: 12.04.2024
Электронная книга
139.5

Краткая аннотация книги "Когерентная оптика"

Издание представляет собой учебник, содержащий курс лекций по когерентной оптике. Данный курс существенно расширяет кругозор студентов, помогает сформировать представление об оптических явлениях, лежащих в основе работы современных оптических систем и приборов. Учебное пособие предназначено для студентов образовательных учреждений среднего профессионального образования.

Содержание книги "Когерентная оптика"


1. Основы волновой оптики. Дифракция
2. Минимальные сведения о преобразовании Фурье и его свойствах
3. Интегральные операции корреляции и свертки в задачах распознавания образов
4. Преобразование Фурье в оптике
5. Оптическая обработка информации
6. Классическая интерферометрия
7. Интерферометры и их применение
8. Анализ и расшифровка интерферограмм. Метод фазовых шагов
9. Многолучевая интерференция
10. Фурье – спектроскопия
11. Лазерная доплеровская анемометрия
12. Лазерная анемометрия по изображениям частиц (PIV-метод)
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
СВЕДЕНИЯ ОБ АВТОРЕ ДЛЯ ИДЕНТИФИКАЦИИ В РИНЦ

Все отзывы о книге Когерентная оптика

Чтобы оставить отзыв, зарегистрируйтесь или войдите

Отрывок из книги Когерентная оптика

41 6.Классическая интерферометрия Наряду с дифракцией, интерференция является одним из основных, наиболее интересных и тонких явлений, наблюдаемых в волновых полях. По определению, интерференция - это взаимное усиление и ослабление волновых полей в области их перекрытия, приводящие к тому, что в плоскости наблюдения (XОY) результирующая интенсивность I(х,у) становится функцией разности фаз ∆ϕ(х,у) этих волновых полей. Так, для двух монохроматических волновых полей, излучаемых точечными источниками, разность фаз которых не изменяется заметным образом за время наблюдения или регистрации: ( )( )( )( ) ( )( )[]yxyxIyxIyxIyxIyxI,cos,.2,,,2121ϕ∆++=, (42) где ( )yxI,1 и ( )yxI,2 - интенсивности волновых полей, зарегистрированные поодиночке. Ниже мы убедимся, что интерферирующие волновые поля могут быть получены в основном за счет деления излучения одного и того же источника при помощи вспомогательных оптических элементов, поэтому один из двух или оба источника являются оптическими изображениями одного и того же первоначального источника. Назовем их здесь вторичными источниками. Рассмотрим интерференционную картину, образованную в пространстве волновыми полями, порожденными двумя такими вторичными монохроматическими точечными источниками S1 и S2, излучающими на длине волны λ с одинаковыми начальными фазами (рис. 16). Проведем для этого прямую S1S2 и построим плоскость, проходящую через средину S1 S2 перпендикулярно к ней. Для любой точки L этой плоскости S1L=S2L. Набег фазы волны на любом оптическом пути SL будет равен 2π/SL. Тогда разность фаз Δφ двух волн, приходящих в точку L, составит ( )0)(221=−=∆LSLSLλπϕ, (43)