Основы молекулярной оптики
книга

Основы молекулярной оптики

Автор: Наталья Рождественская

Форматы: PDF

Издательство: Алетейя

Год: 2012

Место издания: Санкт-Петербург

ISBN: 978-5-91419-612-4

Страниц: 271

Артикул: 16727

Электронная книга
300

Краткая аннотация книги "Основы молекулярной оптики"

Настоящая монография посвящена вопросам молекулярной оптики. В книге собран опыт более чем полувековой работы автора в области молекулярного рассеяния света в чистых жидкостях, растворах и жидких кристаллах. Представлены современные теоретические описания таких явлений, связанных с взаимодействием света с веществом, как молекулярная рефракция, рэлеевское и комбинационное рассеяние света, эффект Керра. Особую ценность представляет описание методов исследования этих явлений и богатый экспериментальный материал, во многом связанный с непосредственными работами автора. Книга рассчитана на широкий круг научных работников и инженеров, работающих в области физики, химии, биофизики, а также на преподавателей и студентов старших курсов, специализирующихся по указанным направлениям.

Содержание книги "Основы молекулярной оптики"


Предисловие
Глава 1. Введение
Глава 2. Молекулярная рефракция
Глава 3. Дисперсия света
Глава 4. Молекулярное рассеяние света
4.1. Молекулярное рассеяние света в газе
4.2. Рассеяние света в жидкостях
4.3. Рассеяние света в растворах
4.4. Молекулярная теория рассеяния света
Глава 5. Экспериментальные методы
Глава 6. Эффект Керра

Все отзывы о книге Основы молекулярной оптики

Чтобы оставить отзыв, зарегистрируйтесь или войдите

Отрывок из книги Основы молекулярной оптики

Теория Рэлея95где~E0— амплитуда поля. Мы начинаем рассмотрение с рассеяния линейнополяризованной волны, так как в этом случае направление электрическогополя падающей волны точно фиксировано. Под действием переменного поляв молекуле индуцируется переменный дипольный момент, величина которого~p=α ~E=α ~E0cosωt,(1.4a)гдеα— поляризуемость молекулы, который согласно электромагнитной тео-рии сам излучает электромагнитные волны. Вектор напряженности поля из-лучения дается следующим выражением:~e=−ω2c2r3~r×(~r×~p),(4.1.5)гдеc— скорость света;~r— радиус-вектор, имеющий направление от рас-сеивающей частицы в точку наблюдения;~p— вектор дипольного момента.Двойное векторное произведение равно~r×(~r×~p) =pr2sin Φ,(4.1.6)поэтому для численной величины вектора~eполучаем:e=ω2c2rαEsin Φ,(4.1.7)гдеΦ— угол между направлением напряженности электрического поля па-дающей волны~Eи радиусом-вектором~r.Интенсивность света пропорциональна среднему от квадрата напряжен-ности электрического поля. При соответствующем выборе единиц измеренияможно положить коэффициент пропорциональности равным единице, и тогдабудем иметь для интенсивности падающего и рассеянного света:I0=E20cos2ωt,i=I0ω4c4r2α2sin2Φ,(4.1.8)или, заменивωнаω=2πcλ, гдеλ— длина световой волны, получаем:i=I016π4λ4r2α2sin2Φ.(4.1.9)Релей считал, что из-за теплового движения молекул источники некогерентныи можно складывать интенсивности, тогдаI=I016π4λ4r2N0V α2sin2Φ,(4.1.10)