Аппаратура геофизических исследований скважин
книга

Аппаратура геофизических исследований скважин

Форматы: PDF

Издательство: Северо-Кавказский Федеральный университет (СКФУ)

Год: 2018

Место издания: Ставрополь

Страниц: 208

Артикул: 73148

Возрастная маркировка: 16+

Электронная книга
416

Краткая аннотация книги "Аппаратура геофизических исследований скважин"

Пособие представляет лабораторный практикум, разработанный в соответствии с программой дисциплины и образовательным стандартом.
Предназначено для студентов, обучающихся по специальности 21.05.03 Технология геологической разведки, а также для аспирантов, геофизиков и геологов производственных, научных, учебных заведений.

Содержание книги "Аппаратура геофизических исследований скважин"


Предисловие
1. Многоэлектродная зондовая установка прибора ЭК. Обобщенная схема промыслово-геофизических телеметрических систем приборов ЭК. Использование мультиметров для проверки радиодеталей
2. Принципы измерений обычными зондами КС. Методы фокусированных зондов
3. Детекторы ионизационных излучений
4. Принцип действия электронного блока прибора ДРСТ-3
5. Полупроводниковые счетчики. Источники ионизационных излучений
6. Аппаратура акустических исследований скважин на головных волнах
7. Калибровка аппаратуры акустического каротажа
8. Аппаратура для измерения искривления скважины
9. Компьютеризированная каротажная станция СКГ
10. Прихватоопределители, прихватомеры и локаторы муфт
11. Метрологическое обеспечение геофизических исследований скважин. Контрольные скважины
12. Вспомогательное оборудование ГИС компьютеризированной каротажной станции СКГ
Приложения
Приложение А
Приложение Б
Литература

Все отзывы о книге Аппаратура геофизических исследований скважин

Чтобы оставить отзыв, зарегистрируйтесь или войдите

Отрывок из книги Аппаратура геофизических исследований скважин

Лабораторный практикум 68 ряда. Такой переход обладает свойствами диода. Если присоединить n-полупроводник к катоду, а р-полупроводник – к аноду, то через переход течет ток, а при обратной полярности толщина р – п слоя растет и система не проводит тока. При подаче напряжения в запорном направлении основное падение потенциала происходит в р – п слое, и он ведет себя как конденсатор или ионизационная камера. При прохождении ионизирующей частицы через запорный слой в нем происходит ионизация, и образуются свободные носи-тели заряда. Эти заряды под действием поля дрейфуют к соответ-ствующим электродам. Так как практически все поле в счетчике сосредоточено в области р – n перехода, время собирания зарядов равно времени, необходимому для прохождения только этого слоя. Поскольку толщина последнего составляет лишь n·10-2 – n·101 мм, то полупроводниковые счетчики обладают малым разрешающим вре-менем (10-7–10-9 с). Затрата энергии на образование пары электрон – дырка в германии и кремнии (3 эВ) в 10 раз меньше, чем для воздуха, а импульс тока на порядок выше, чем в газонаполненной камере. Это наряду с меньшей продолжительностью импульса обеспечи-вает его относительно высокую амплитуду, достигающую 3 мВ на 1 МэВ энергии частицы. Амплитуда импульса пропорциональна числу носителей за-ряда, образованных частицей, а, следовательно, ее энергии, если весь ее пробег укладывается в пределах р – п перехода. Поскольку наибольший пробег среди заряженных частиц имеют электроны (примерно 1 мм/МэВ), то для спектрометрии электронов и γ-квантов необходимы детекторы с толщиной перехода не менее нескольких миллиметров. Увеличение толщины слоя для γ-квантов необходимо также для повышения эффективности регистрации. Для регистрации и спектрометрии тяжелых частиц достаточна толщина р – п пере-хода, равная приблизительно 10 мкм. Источники ионизирующего излучения В связи с тем, что стандарт...