Курс теоретической механики
книга

Курс теоретической механики

Выпуск 2. Введение в изучение физики и прикладной механики

Автор: С. Дотевилль, Поль Эмиль Аппелль

Форматы: PDF

Издательство: Типография Акционерного Южно-русского о-ва печатного дела

Год: 1912

Место издания: Одесса

ISBN: 978-5-4460-7199-9

Страниц: 375

Артикул: 16746

Электронная книга
188

Отрывок из книги Курс теоретической механики

Г Л А В А I X . — С Е М Ь В С Е О Ь Щ И Х Ъ У Р А В Н Е Н І Й . 15 П у с т ь г и Ѳ о у д у т ъ полярныя коЪрдинаты проекціи точки т (х, у, z тѣла на п л о с к о с т ь хОу\ мы и м ѣ е м ь : ( іѵ dx \ . d<) т I л* \ - - v ,А I = тгх -,л = wr2o>. dt ' dt J dt П о э т о м у , если н а з о в е м ъ ч е р е з ъ Mk2 м о м е н т ъ инерціи тѣла о к о л о оси вращенія, т о сумма м о м е н т о в ъ к о л и ч е с т в ъ движенія в с ѣ х ъ т о ч е к ъ тѣла о к о л о оси равна т. е. м о м е н т у и н е р ц і и о к о л о э т о й о с и , у м н о ж е н н о м у н а у г л о в у ю с к о р о с т ь . 2 ° Ж и в а я с и л а т в е р д а г о т ѣ л а , в р а щ а ю щ а г о с я в о к р у г ъ о с и . — Н а з о в е м ъ по п р е д ы д у щ е м у ч е р е з ъ со у г л о в у ю с к о р о с т ь т ѣ -ла и ч е р е з ъ г разстояніе точки т о т ъ о с и . Линейная с к о р о с т ь т о ч к и ш равна ѵ = го)\ живая сила тѣла есть, с л ѣ Она равна м о м е н т у и н е р ц і и о к о л о о с и , у м н о ж е н н о м у н а к в а д р а т ъ у г л о в о й с к о р о с т и . 214. П р и л о ж е н і е к ъ п р о с т ы м ъ с л у ч а я м ъ . — Когда мы ж е -л а е м ъ п р и м ѣ н и т ь о б щ і я теоремы для изученія движенія системы, мы д о л ж н ы по в о з м о ж н о с т и выбрать и з ъ семи уравненій т ѣ , к о т о р ы я н е с о д е р ж а т ь с и л ъ , о б у с л о в л е н н ы х ъ с в я з я м и с и с т е м ы . В о т ъ н ѣ с к о л ь к о о т н о с я щ и х с я сюда п р и м ѣ р о в ъ . 1° П Е Р В Ы Й П Р И М Ъ Р Ъ . — Концы однородной матеріальной прямой АВ, имѣющей массу т и длину 2а, могутъ скользить безъ тренія по горизон­тальной окружности радіуса R. Насѣкомос М такой же массы т находится въ серединѣ С прямой, которая предполагается неподвижной. Въ моментъ / = 0 насѣкомое начинаетъ двигаться вдоль стержня АВ отъ точки С по направленію къ концу В, слѣдуя опредѣленному закону, такъ что отрѣзокъ СМ выражается заданной функціей времени /, а именно СМ — q)(t)....

С книгой "Курс теоретической механики" читают